Гармонические колебания

Колебаниями называются движения или процессы, которые характеризуются определенной повторяемостью во времени. Колебания называются свободными (собственными), если они совершаются за счет первоначально сообщенной энергии при последующем отсутствии внешних воздействий на колебательную систему.

Гармонические колебания – колебания, при которых колеблющаяся величина изменяется со временем по закону синуса (косинуса). Колебания, встречающиеся в природе и технике, часто близки к гармоническим, различные периодические процессы можно представить как наложение гармонических колебаний.

Гармоническое колебание описывается уравнениями типа

или ,

где x – смещение от положения равновесия колеблющейся точки, A – амплитуда колебаний, - круговая (циклическая частота), - начальная фаза колебаний (определяет смещение колеблющейся величины от положения равновесия в начальный момент времени), - фаза колебаний в момент времени t (определяет смещение колеблющейся величины от положения равновесия в данный момент времени).

Период колебаний – это промежуток времени, за который происходит одно полное колебание (фаза колебания получает приращение 2π):

(с)

Величина, обратная периоду колебаний – частота, т.е. число колебаний, совершаемых системой в единицу времени:

(Гц)

Скорость колеблющейся точки - первая производная по времени от гармонически колеблющейся величины х:

Ускорение колеблющейся точки - вторая производная по времени от гармонически колеблющейся величины х:

Амплитуда величин и соответственно равны и . Фаза отличается от фазы s на π/2, а фаза отличается от фазы s на π, т.е. имеет наибольшие значения, когда х =0; когда же х достигает максимального отрицательного значения, принимает наибольшее положительное значение.

Из последнего уравнения следует дифференциальное уравнение гармонических колебаний:

Гармонические колебания изображаются графически методом вращающегося вектора амплитуды, или методом векторных диаграмм. Для этого из произвольной точки О, выбранной на оси х, под углом φ, равным начальной фазе колебания, откладывается вектор , модуль которого равен амплитуде А рассматриваемого колебания. Если вектор привести во вращение с угловой скоростью , равной циклической частоте колебаний, то проекция конца вектора будет перемещаться по оси x и принимать значения от -А до +А, а колеблющаяся величина будет изменяться со временем по закону .