Рассмотрим задачу об определении малых продольных колебаний упругого прямолинейного однородного стержня длиной l при t >0, считая, что во время движения поперечные сечения остаются параллельными плоскости перпендикулярной к оси стержня.
Рассмотрим рисунок, на котором изображен такой стержень.
Рис.12.1
Пусть ось х совпадает с направлением оси стержня и пусть х – координата сечения pq, когда оно находится в покое. Поскольку мы изучаем малые продольные колебания стержня, то это значит, что внешние силы и силы инерции можно считать направленными вдоль оси стержня. Обозначим через u(x,t) смещение этого сечения в момент t. В рамках нашего предположения о том, что во время движения поперечные сечения остаются параллельными плоскости перпендикулярной к оси стержня, смещения в точке х+∆х будет
.
Поэтому относительное удлинение стержня в сечении х будет равно ux (x,t). По закону Гука натяжение в этом сечении равно
,
где S – площадь поперечного сечения, Е – модуль упругости материала стержня.
|
|
Уравнение колебаний стержня получим, если приравняем нулю сумму всех сил, включая силы инерции, действующие на участок pq,p 1 q 1. Равнодействующая сила равна
.
Пусть p (x,t) – объемная плотность внешних сил. Тогда на участок pq,p 1 q 1 действует внешняя сила S p (x,t)∆ x и сила инерции . Сумма всех сил по принципу Даламбера равна нулю, т.е.
. (12.6)
Отсюда находим
, (12.7)
кроме того, функция u (x,t) удовлетворяет начальным условиям
,
где - заданные функции. Если (стержень однородный), то уравнение (12.7) принимает вид
, (12.8)
где .
Таким образом, мы видим, что волновое уравнение (12.8) также описывает и малые продольные колебания стержня.