Применим метод Гаусса. Как и в предыдущей задаче, теорему Гаусса надо применять для вектора электрического смещения , так как в этом случае достаточно учесть только дополнительные (свободные) заряды, сообщенные диэлектрику извне и не надо рассматривать связанные поляризационные заряды диэлектрика. Ввиду сферически симметричного распределения свободного заряда есть основание утверждать, что линии вектора в любой точке направлены вдоль радиусов, проведенных из точки О, и модуль D имеет одинаковое значение на равных расстояниях от центра шара О. Следовательно, в качестве гауссовых поверхностей следует выбирать сферы радиуса r с центром в точке О (рис.1.10).
Рассмотрим две области пространства:
|
Свободный заряд, попавший внутрь этой сферы, равен .
По теореме Гаусса , отсюда .
Так как и в этом примере диэлектрик заполняет пространство между двумя эквипотенциальными поверхностями, то связь между и имеет вид
|
|
.
Тогда модуль напряженности электрического поля равен .
2. . Поток вектора электрического смещения через сферу радиуса r, как и в предыдущем случае, равен .
Свободный заряд, попавший внутрь этой сферы с r > R – это весь заряд шара:
.
По теореме Гаусса , отсюда
, а напряженность поля в этой области , так как e = 1.
Получим .
Теперь можно построить график зависимости E(r) (рис.1.11).
Отметим, что на границе перехода поля из эбонита в воздух происходит скачок напряженности в e раз.
Вычислим значения напряженности в нужных точках:
1) r1 = 3 см. .
|
а) внутри шара ;
б) вне шара .
3) r3 = 10 см. .
Ответ: Е1 = 3,37 В/м; Е(R)1 = 6,28 В/м, Е(R)2 = 18,8 В/м; Е3 = 4,7 В/м.
Пример 6. Сплошной парафиновый шар (e = 2) радиусом R =10 см равномерно заряжен с объемной плотностью r = 1 мкКл/м3. Определить потенциал электрического поля в центре шара и на его поверхности. Построить график зависимости j (r).
Решение
Воспользуемся связью между напряженностью и потенциалом электростатического поля .
Для поля со сферической симметрией, каким является поле шара, это соотношение можно записать в виде , где Er – проекция вектора напряженности на радиус – вектор , проведенный из центра шара. В нашем случае Er = E, то есть модулю вектора напряженности.
Тогда разность потенциалов двух точек поля может быть найдена интегрированием
.
Для нахождения численного значения потенциала необходимо задать нулевой уровень потенциала. В данном случае нулевой уровень удобнее всего задать в бесконечности.
Тогда , где jR – потенциал на поверхности шара.
|
|
Учтем, что , а выражение для напряженности поля в пространстве, окружающем шар, возьмем из предыдущей задачи .
Тогда .
Разность потенциалов между центром шара и его поверхностью найдем таким же способом , где j0 – потенциал в центре шара.
Тогда , а напряженность поля внутри шара опять возьмем из предыдущей задачи: . Найдем j0:
.
Нарисуем график зависимости j (r) (рис.1.12).
|
Найдем численные значения потенциалов на поверхности шара jR и в его центре j0.
Ответ: jR = 377 В, j0 = 472 В.