Уравнение баланса энергии в интегральной форме может быть получено из первого закона термодинамики
где первое слагаемое в скобках - кинетическая энергия движения жидкости, второе - потенциальная энергия положения, третье -энтальпия жидкости, Дж/кг; Еп - полная энергия в контрольном объеме, Дж; q - тепловой поток через контрольную поверхность, Вт; lS - мощность на преодоление внешних сил, в основном сил трения, Вт; u - скорость потока, м/с; ρ - плотность среды, кг/м3;
х - угол между нормалью и контрольной поверхностью; g - ускорение силы тяжести, м/с2; z - геометрический напор, м; h - удельная энтальпия, Дж/кг;
S - контрольная поверхность; τ - время, с.
Для химических процессов кинетическая и потенциальная энергии, а также мощность на преодоление внешних сил пренебрежимо малы по сравнению с энтальпией, поэтому можно записать
Это уравнение, по сути, является уравнением теплового баланса.
Для простого контрольного объема, ограниченного контрольными поверхностями, перпендикулярными вектору потока жидкости, интегрирование последнего уравнения дает
|
|
Первые два слагаемых в этом уравнении получены следующим образом. Если принять плотность постоянной, а соs(х) = ±1, то
, тогда
Так как то получаем
Если скорость незначительно меняется в обоих сечениях, а поток жидкости стационарен в гидродинамическом отношении, то уравнение баланса тепла можно записать следующим образом:
Если система стационарна и в тепловом отношении, то:
Если в системе не происходит фазовых превращений и химических реакций, то можно от энтальпий перейти к теплоемкостям и тогда
Рассмотрим пример применения уравнений теплового баланса в нестационарных условиях.
Пример 9.1. Два резервуара объемом по 3м3 каждый заполнены водой при температуре 25 °С. Оба имеют мешалки, обеспечивающие практически полное перемешивание. В определенный момент времени в первый резервуар начинают подавать 9000 кг/ч воды при температуре 90°С. Вода, выходящая из первого резервуара, поступает во второй. Определить температуру воды во втором резервуаре через 0,5ч после начала подачи горячей воды. Резервуары считать теп-
лоизолированными.
Решение: Составим схему тепловых потоков (рис. 9.1) и тепловой баланс для первого резервуара.
Рис.9.1 Схема тепловых потоков к примеру 9.1
При отсутствии теплообмена q = 0 и при условиях W = W1 = W2; Ср = Ср1 = Ср2; dЕп = VρСPdТ1, уравнение теплового баланса примет вид
WCP(T0 – T1)dτ = VρCPdT1
После интегрирования от 0 до τ и от 25°С до Т1, получим
Т1 = 90 - 65ехр(-3τ)
Составим аналогичным образом тепловой баланс второй емкости
WCP(T1 – T2)dτ=VρCPdT2
откуда 9000(T1 - Т2) dτ = 3∙1000 dT2 или
|
|
Получено линейное дифференциальное уравнение первого порядка. Его можно проинтегрировать известным способом аналитически. Тогда имеем
Т2 = ехр(-3τ)(90 ехр(3τ) - 195τ+ С)
Начальные условия: при τ=0 Т2 = 25 °С. Произвольная постоянная С = - 65.
Окончательно решение примет вид
Т2 = 90 - 65 (3τ +1) ехр(-3τ);
T2 = 90 - 65(3∙0,5 + 1)ехр(-3∙0,5) = 53,740С.