2014-09-04
1202
Частным случаем (1.15) является уравнение для кинетической энергии турбулентных пульсаций 
. Если в уравнении (1.15) принять 
, просуммировать члены по всем и умножить полученное уравнение на 1/2, то в результате получаем
(1.16)
Или
, (1.16а)
Где
Уравнение (1.16) по виду не отличается от уравнения (1.15), за исключением того, что член перераспределения в нем отсутствует. Члены генерации 
, диффузии 
и диссипации 
- такие же, как в уравнении (1.15). Отметим, что называют изотропной диссипацией турбулентности или псевдодиссипацией. Вместо вводят в рассмотрение функцию, которую называют истинной диссипацией, или скоростью диссипации турбулентной энергии:
(1.17)
Следует добавить, что 
, если диссипирующие (мелкомасштабные) турбулентные вихри являются изотропными, т.е. статически не зависящими от направления потока. Во многих случаях равенство 
и близко к действительности. Исключение составляют пристеночные течения, а именно слой, примыкающий к стенке(так называемый вязкий подслой). Также отметим, что формальный переход в уравнение (1.16) от 
к сказывается на изменении в нём диффузионного члена, который в этом случае принимает вид
Независимо от формы записи уравнения (1.16) неизвестными в нём являются корреляции пульсаций давления и скорости; двойные 
и тройные 
корреляции пульсаций скорости, а также диссипативный член или .
