Выведем уравнение, связывающее давление насыщенного пара над искривленной поверхностью с ее поверхностным натяжением и радиусом кривизны.
Запишем приращение энергии Гиббса в результате изменения дисперсности системы для объемной фазы в условиях равновесия:
, (2.36)
при постоянной температуре для индивидуального вещества:
или , (2.37)
где – мольный объем жидкости (объем 1 моль жидкости).
Подставим в (2.37) уравнения Лапласа (2.23)–(2.24), получим:
· для частиц сферической формы:
, (2.38)
· для частиц цилиндрической формы:
. (2.39)
Таким образом, изменение реакционной способности системы, определяемое изменением энергии Гиббса при увеличении дисперсности (искривлении поверхности), пропорционально кривизне поверхности.
С другой стороны в процессе фазового перехода вещества из жидкой фазы в газообразную (испарения) в случае искривленной поверхности изменение энергии Гиббса можно рассчитать через давление насыщенного пара:
, (2.40)
или в интегральной форме:
, (2.41)
где – давление насыщенного пара над искривленной поверхностью (с бесконечно большим радиусом кривизны); – давление насыщенного пара над плоской поверхностью.
|
|
Приравняем уравнения (2.38), (2.39) к уравнению (2.41), получим:
· для частиц сферической формы:
; (2.42)
· для частиц цилиндрической формы:
. (2.43)
Тогда давление насыщенного пара для искривленной поверхности будет равно:
· для сферических поверхностей:
, (2.44)
· для цилиндрических поверхностей:
. (2.45)
Полученные соотношения (2.44)–(2.45) носят название уравнения Томсона (Кельвина).