В разделе рассматриваются следующие задачи: определение типа дифференциального уравнения с частными производными второго порядка, приведение его к каноническому виду, решение дифференциальных уравнений с частными производными.
Задача 1. Определить тип дифференциального уравнения
а) ;
б) ;
в) .
Решение. Тип дифференциального уравнения вида
,
где , , - функции от и , определяется следующим образом. Уравнение имеет (см. (2.1))
гиперболический тип, если ,
параболический тип, если ,
эллиптический тип, если .
Рассмотрим случай а): , , , , значит это уравнение параболического типа.
В случае б) , , , , значит это уравнение эллиптического типа.
В случае в) , , , .
Выражение при ; при ; при . В соответствии с этим получаем в указанных областях уравнения гиперболического, параболического и эллиптического типов соответственно.
Задача 2. Привести к каноническому виду уравнение
.
Решение. Определим тип уравнения:
, , , , значит это уравнение гиперболического типа (см.(2.1)). Составим характеристическое уравнение (2.2):
|
|
.
Найдем его характеристики. Разделив обе части этого уравнения на , получим квадратное относительно уравнение
,или .
Решения квадратного уравнения , - дифференциальные уравнения первого порядка с разделяющимися переменными. Но тогда справедливы равенства
, .
Записав их в неявном виде, получим общие интегралы соответствующих дифференциальных уравнений. Это и есть характеристики. Таким образом, дифференциальное уравнение гиперболического типа имеет два семейства действительных и различных характеристик:
и .
Если теперь в исходном дифференциальном уравнении с частными производными перейти к новым переменным
и ,
то уравнение примет более простую по сравнению с исходной форму – канонический вид. Для гиперболического типа канонический вид выглядит так (2.3):
.
Конкретизируем его с учетом данных задачи. Так как производные первого порядка от и - константы:
, , , ,
то все производные от и второго порядка равны . Тогда согласно формулам (2.7)
, ,
, , .
Подставляя найденные выражения в исходное уравнение, получим
Раскрывая скобки и приводя подобные члены, приходим к уравнению
,или .
Сравнивая с (2.3), убеждаемся, что получен канонический вид уравнения.
Задача 3. Привести к каноническому виду уравнение
Решение. Это уравнение параболического типа (см. задачу 9а)). Его характеристическое уравнение имеет вид
,или .
Решаем его: , , .
Записав это решение в неявном виде (в виде общего интеграла), получаем одно семейство действительных характеристик
.
Выбираем новые переменные. Полагаем , а в качестве берем достаточно простую функцию (например, ), не зависимую от . Последнее означает, что (см. (2.5))
|
|
.
Для и это условие выполняется: .
Делаем замену переменных в исходном уравнении. Так как , , , , производные второго порядка от и равны . Тогда с учетом (2.7)
,
, , .
Подставляем полученные выражения в исходное уравнение
.
После преобразований приходим к каноническому уравнению
,
что соответствует каноническому виду уравнения параболического типа (2.5):
.
Задача 4. Привести к каноническому виду уравнение
.
Решение. Это уравнение эллиптического типа (см. задачу 9б)). Его характеристическое уравнение имеет вид:
, или .
Решая последнее уравнение, получим
, .
Общий интеграл имеет вид
,
что соответствует двум семействам комплексно сопряженных характеристик (с учетом знака). Для приведения исходного уравнения к каноническому виду в качестве новых переменных и следует взять (см. (2.6)) действительную и мнимую части выражения
,
а именно: , .
Вычисляем необходимые для подстановки производные:
, , , , .
Согласно (2.7) имеем
, , , .
Подставляя полученные выражения в исходное уравнение, приходим к каноническому виду:
,
или , или ,
что соответствует общему случаю (2.6):
.
Задача 5. Среди представленных функций найти решения дифференциального уравнения , удовлетворяющие условию :
а) ; б) ;в) ;
г) ; д) .
Решение. Проверим сначала, какие функции удовлетворяют условию :
а) ; б) ; в) ; г) ; д) .
Итак, условие выполняется в случаях б), г) и д).
Находим для каждой функции:
б) , ;
г) , ;
д) , .
Таким образом, две функции (б и г) являются решениями дифференциального уравнения.
Задача 6. Найти общее решение дифференциального уравнения
.
Решение. Так как , дифференциальное уравнение можно записать следующим образом
и найти интегрированием по :
.
Здесь - произвольная функция, появляется из-за того, что неопределенный интеграл вычисляется с точностью до константы, но при интегрировании по в роли константы выступает величина .
Последнее равенство интегрируем по и получаем искомую функцию :
,
где ; - произвольная функция, появляется при интегрировании по , когда играет роль константы. Итак,
.
Задача 7. Найти общее решение дифференциального уравнения
.
Решение. , поэтому уравнение запишется так: .
Интегрируем это равенство дважды по :
,
,
где и - две произвольные функции, появляются при интегрировании по , когда выступает в роли константы.
Задача 8. Найти общее решение дифференциального уравнения
.
Решение. Согласно формулам (2.1) вычисляем
и делаем вывод, что исходное уравнение гиперболического типа. Его характеристическое уравнение
,
рассмотренное в задаче 2, имеет два семейства характеристик:
и ,
значит канонический вид можно получить сделав замену
и .
Подставив полученные в задаче 2 выражения для производных в исходное уравнение, получим:
,
или , откуда .
Заметим, что если исходное уравнение имеет вид (2.8)
,
где , причем (гиперболическое), то с помощью указанной замены переменных оно приводится к каноническому виду
.
Решаем последнее уравнение. Его можно записать так: . Но если производная от какой-либо функции равна , то эта функция - константа, т.е. ( при этом выступает в роли константы). Теперь интегрируем по (константой является ):
.
Здесь и - две произвольные функции. Подставляя в полученное равенство найденные ранее и , окончательно получаем
.
Задача 9. Решить задачу Коши для волнового уравнения , , , при и найти .
Решение. Воспользуемся формулой Даламбера (2.9):
,
где , . Так как , , , получим
.
Тогда .
Задача 10. Решить смешанную задачу для волнового уравнения , , , , , при и определить закон движения точки с абсциссой .
Решение. Решение смешанной задачи для волнового уравнения имеет вид (2.10):
,
где , , , .
Согласно условиям задачи , но тогда при любом .
Найдем . Поскольку , , значит
.
Обозначив последний интеграл , рассмотрим два случая: и . Если , то:
.
При возвращаемся к интегралу, так как последние выражения, содержащие в знаменателе, в этом случае не существуют. Получаем
|
|
.
Итак, для всех , кроме , а . Но тогда решение представляет собой не бесконечную сумму, а лишь одно слагаемое, соответствующее :
.
Осталось подставить в это выражение :
.
Задача 11. Решить смешанную задачу для уравнения теплопроводности , , , и найти решение при , , .
Решение. Решение смешанной задачи для уравнения теплопроводности имеет вид (2.11):
,
где , .
Так как , . Найдем .
.
Обозначив последний интеграл , рассмотрим два случая: и .
Если , то
.
При предыдущее выражение, содержащее в знаменателе, не существует, поэтому возвращаемся к интегралу. Получаем
.
Таким образом, для всех , а . Но тогда решение представляет собой не бесконечную сумму, а лишь одно слагаемое, соответствующее , и равно
.
При , это решение принимает вид:
.
Задача 12. Решить задачу Коши для уравнения теплопроводности бесконечного стержня: , , и найти решение при , , .
Решение. Решение находим по формуле (2.12), называемой интегралом Пуассона:
,
где .
Так как , то .
Подставив , , , получим
.
Полученный результат можно представить с помощью функции Лапласа
следующим образом: (таблица значений функции Лапласа приводятся во многих учебниках – см., например, В.Е.Гмурман. Руководство к решению задач по теории вероятностей и математической статистике).
Задача 13. Найти стационарное распределение температуры в тонкой пластине, имеющей форму кольца, ограниченного окружностями радиусов 2 и 3, с граничными условиями , .
Решение. Воспользуемся уравнением Лапласа в полярных координатах (2.13):
.
Из условий задачи следует, что искомая функция не зависит от изменения , поэтому уравнение принимает вид:
,или , или .
Интегрируя это равенство по , получим:
, откуда , или .
Еще раз проинтегрируем: .
Произвольные постоянные и находим из граничных условий:
Из второго уравнения находим и подставляем в первое: , значит, . При этом решение принимает вид:
.
Задача 14. Найти стационарное распределение температуры в тонкой пластине, имеющей форму круга радиуса 2, если на границе круга задано условие .
|
|
Решение. Стационарное распределение температуры в полярных координатах описывается уравнением Лапласа
.
Это уравнение и граничные условия вида образуют задачу Дирихле для круга с решением (2.14):
,
, .
Для и , получаем
.
Этот интеграл равен 0 для всех неотрицательных , кроме (см. задачи 18, 19). Для имеем:
.
Вычисляем :
как интеграл от нечетной функции по симметричному отрезку .
Тогда решение задачи имеет вид .